ПРИНЦИП ЭКВИВАЛЕНТНОСТИ И ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ
Содержание
1. Вводная часть
2. Основная часть
2.1. Существо конфликта ПЭ с законом сохранения энергии
2.2. О возможных альтернативах ПЭ
2.3. Три положения для новой теории гравитации
2.4. Континуумальная кривизна и сохранение импульса
3. Заключительная часть
Список литературы
Рассмотрена ситуация, для которой принятие условия эквивалентности инертной и гравитационной масс приводит к явному конфликту с законом сохранения энергии. Предложена альтернатива классическому принципу эквивалентности.
“...пропорциональность между инертной и тяжелой массой
соблюдается без исключения для всех тел с достигнутой
до настоящего времени точностью, так что впредь до
доказательства обратного мы должны предполагать
универсальность этой пропорциональности...”
А. Эйнштейн, [1, с.95-96]
1. ВВОДНАЯ ЧАСТЬ
Истоки принципа эквивалентности тяжелой и инертной масс (ПЭ) восходят к исследованиям Галилея, который получил экспериментальные и нашел логические обоснования следующему результату: ускорение пробного тела в процессе свободного падения (в отсутствие трения) не зависит ни от веса тела, ни от его состава и внутреннего строения. Со временем данное положение обрело значение фундаментального физического принципа, постулирующего эквивалентность (строгое равенство) величин инертной и гравитационной масс для любых пробных тел и частиц.
Большинство современных теорий включают ПЭ в систему своих исходных постулатов, полагаясь на его корректность даже в спецрелятивистском пределе, то есть применительно ко всем компонентам полной массы пробных тел. В общей теории относительности ПЭ также учитывается без каких-либо ограничений. Более того, эйнштейновская формулировка ПЭ предполагает его "усиление" двумя положениями - принципом общековариантности [1, с.456] и фундаментальным для идеологии ОТО постулатом об идентичности "поля ускорения" полю тяжести [1, с.227]. Оба дополнительных положения при скрупулезном рассмотрении обнаруживают свою несостоятельность; об этом достаточно говорилось [2 - 7] .
В настоящей работе, на основе анализа мысленных экспериментов, сделана попытка показать существование границ применимости ПЭ в его исходной, т.н. “классической” формулировке. До настоящего времени претензии к классическому ПЭ не имели принципиального характера.
2. ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ
2.1. Существо конфликта ПЭ с законом сохранения энергии
Конфликт между ПЭ и законом сохранения энергии весьма наглядно проявляет себя в следующем мысленном эксперименте.
Ситуация 1. Пусть пробное тело массой m свободно падает в гравитационном поле. Начальный уровень падения обозначим уровнем А. На уровне В находится идеально упругая пружина, о которую ударится это тело. Кинетическая энергия, которой обладало тело до момента взаимодействия с пружиной, при взаимодействии с пружиной переходит в энергию деформации пружины. Энергию, запасенную пружиной в момент полной остановки тела, обозначим как DЕ1 .
Ситуация 2. Это же тело m медленно опускается на нити с уровня А на уровень В. Предположим, что другой конец нити связан с неким устройством, аккумулирующим всю энергию, выделяющуюся при опускании тела. КПД устройства положим равным единице. При опускании тела до уровня В устройством будет запасена энергия, величина которой относительно уровня В составит DЕ2 .
Так как начальные и конечные состояния и положения тел в ситуациях 1 и 2 совпадают, мы вправе ожидать равенства величин DE1 и DE2 - очевидного требования, вытекающего из закона сохранения энергии.
Энергия, как известно, является интегралом силы mg по пути s движения тела, т.е.
, (1)
где g - напряженность гравитационного поля.
В первой ситуации тело проходит каждый элемент пути |АВ| с большей скоростью, следовательно, характеризуется большей полной массой m, превосходящей полную массу пробного тела во второй ситуации (на величину кинетической составляющей Dm, принимающей определенное значение для каждого элементарного участка траектории). Отсюда, согласно ПЭ, быстро движущееся тело должно испытывать большую силу гравитационного притяжения, чем аналогичное неподвижное или медленно движущееся. Следуя этим соображениям, напрашивается вывод о превосходстве величины энергии DЕ1 над величиной DЕ2 в рассмотренных ситуациях. Данный результат не может быть согласован с законом сохранения энергии, ибо предсказывает появление “из ниоткуда” избытка энергии в каждом цикле “свободное падение тела - его медленный подъем” (равно как “исчезновение” энергии в цикле “медленное опускание тела - его быстрый подъем”).
Требование со стороны закона сохранения энергии применительно к рассмотренному случаю выражается в следующем: максимальная энергия, которая может быть высвобождена в результате перемещения тела, определяется разностью гравитационных потенциалов начальной и конечной точек траектории тела, вне зависимости от характера перемещения тела (свободное падение тела, либо его перемещение с постоянной скоростью).
2.2. О возможных альтернативах ПЭ
Отмеченное противоречие между ПЭ и законом сохранения энергии носит принципиальный характер; одновременно удовлетворить оба этих положения не удается. Для уступок со стороны закона сохранения ради сохранения ПЭ не видится разумных оснований. Модификация ПЭ, по видимому, также невозможна, так как неизбежно сопряжена с отказом от ключевой “эквивалентности”. В сложившейся ситуации не представляется иного, кроме поиска альтернативы ПЭ, удовлетворительной с позиции законов сохранения.
Требование равенства энергий DЕ1 и DЕ2 может быть удовлетворено, в частности, введением следующего ограничения: кинетической энергии тела соответствует нулевая гравитационная масса (то есть на кинетическую составляющую массы Dmkin гравитационное поле вообще не действует). Тогда сила гравитационной природы будет одинаково проявлять себя и в одном, и в другом случае, действуя лишь на “массу покоя” m0. Но в таком случае проблемы возникают с представлениями о существе “массы покоя” и “кинетической массы” как принципиально различных форм масс. Уже на уровне постановки вопроса ощущается его ущербность. Масса покоя имеется и у “статичных” макротел, и у структур с ярко выраженной динамикой: раскаленной газовой туманности, ансамбля микрочастиц и каждой микрочастицы в отдельности. Пытаться на этом пути искать “общий знаменатель” для того, чтобы игнорировать участие кинетической массы в гравитационном взаимодействии, по видимому, бесперспективно.
Обратим все же внимание на то, что в рассмотренном нами мысленном эксперименте фигурирует лишь одна кинетическая составляющая массы - продольная Dmkin||
(Dmkin|| = DEkin|| /c2), 2>7=8:0NI0O ?@8 42865=88 B5;0 ?0@0;;5;L=> 25:B>@C =0?@O65==>AB8 3@028B0F8>==>3> ?>;O. 40==><
;O 1>;55 ?>4@>1=>3> @0AA<>B@5=8O >A>15==>AB59 3@028B0F8>==>3> 2708<>459AB28O 8 CG5B0 ?@8@>4K Dmkin|| ?@8=F8?80;L=> 206=K A>>1@065=8O, 87;>65==K5 2 @01>B5 [7]. 1@0B8 5;8G8=0 Dmkin|| , >:07K20OAL ?@>4C:B>< 459AB28O 3@028B0F8>==>3> ?>;O, C25;8G8205B 8=5@F8N B5;0 2 =0?@02;5=88 ?045=8O, => A0<0 C65 =5 ?>425@65=0 2;8O=8N 3@028B0F8>==>3> ?>;O. >;5 A0<> ?> A515 =5 2 A>AB>O=88 @07;8G8BL, O2;O5BAO ;8 Dmkin|| ?@>4C:B>< 53> 459AB28O, 8;8 @57C;LB0B>< 459AB28O A8;K 8=>9 ?@8@>4K. >MB> @8 >ICB8<>9 >B=>A8B5;L=>9 4>;5 ?@>4>;L=>9 :8=5B8G5A:>9 A>AB02;ONI59 25;8G8=0 CA:>@5=8O g 1C45B >BAB020BL >B =0?@O65==>AB8 3@028B0F8>==>3> ?>;O g. !8;0, 459AB2CNI0O =0 25@B8:0;L=> ?040NI55 B5;> 2 g-?>;5, ?@>?>@F8>=0;L=0 53> <0AA5 ?>:>O 8 A>AB02;O5B m0g. > @50;L=>5 CA:>@5=85 B5;0 g >?@545;O5BAO >B=>H5=85< 459AB2CNI59 A8;K : 53> ?>;=>9 8=5@B=>9 <0AA5, @02=>9 m , >B:C40 -=5@38O, ?5@5=>A8<0O D>B>=><, >?@545;O5BAO 8A:;NG8B5;L=> 53> :8=5B8G5A:>9 M=5@3859. =0 <>65B 1KBL ?5@540=0 ?@8 =5?>A@54AB25==>< 2708<>459AB288, GB> C:07K205B =0 =0;8G85 C D>B>=0 8=5@B=KE A2>9AB2 8 A>>B25BAB25==> 8=5@B=>9 <0AAK. @028B0F8>==0O <0AA0 D>B>=0 =5 O2;O5BAO ?>AB>O==>9 25;8G8=>9. A;CG05 25@B8:0;L=> >@85=B8@>20==>3> A2>1>4=>3> D>B>=0 (42865=85 D>B>=0 ?0@0;;5;L=> 25:B>@C =0?@O65==>AB8 g-?>;O) g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g-?>;5 =5 459AB2C5B, B> B>340 =0 2E>4OI85 2 8E A>AB02 ?>?5@5G=> >@85=B8@>20==K5 >AF8;;OB>@K g-?>;5 4>;6=> 459AB2>20BL 871KB>G=K< >1@07><. -B> =5>1E>48<> 4;O 2K?>;=5=8O CAB0=>2;5==>3> M8@8G5A:8< ?CB5< ?>;>65=8O - 2 AB0F8>=0@=>< g-?>;5 25A <0:@>A:>?8G5A:>3> B5;0 ?@>?>@F8>=0;5= 53> 8=5@B=>9 <0AA5 (?> ACI5AB2C, MB> >4=0 87 2>7<>6=KE D>@ ;O 2KG8A;5=8O 2;8O=8O g-?>;O =0 ?@>872>;L=> >@85=B8@>20==K9 >AF8;;OB>@ 1C45< 8AE>48BL 87 B>3>, GB> A>>B25BAB285 <564C 8=5@B=>9 8 BO65;>9 <0AA>9 A 2KA>:>9 AB5?5=LN B>G=>AB8 CAB0=>2;5=> 4;O =5?>4286=KE <0:@>B5;. !>AB02;ONI0O Dmkin 2 ?@545;0E ?>:>OI53>AO <0:@>B5;0 @0A?@545;5=0 ?@0:B8G5A:8 87>B@>?=> ?> 2A5< =0?@02;5=8O<, ;81> 0=87>B@>?8O Dmkin <0;0. CABL 2A5 G0AB8FK->AF8;;OB>@K >4=>3> B8?0 @02=><5@=> @0A?@545;5=K 2 ?@545;0E =5:>B>@>3> >1J5<0 (: ?@8<5@C, H0@0 @048CA>< r); :064> ;>I04L dSj 3>@87>=B0;L=>3> A@570 dj A ?>25@E=>AB8 AD5@K 2> 2A5< 480?07>=5 7=0G5=89 q (0° ? q ? 2p ) O2;O5BAO DC=:F859 C3;0 j . ;>I04L ?>25@E=>AB8 AD5@K S <>65B 1KBL =0945=0 AC<<8@>20=85< ?;>I0459 2A5E A@57>2 dS 2> 2A5< 480?07>=5 7=0G5=89 j , A CG5B>< 7028A8<>AB8 ?;>I048 dS >B j :
g = g m0 / m .